Фотоэмиссионная пирометрия

Метод фотоэмиссионной пирометрии основан на том, что сдвиг максимума изотерм Планка в сторону коротких волн с увеличением температуры сопровождается увеличением относительного количества фотоэлектронов больших энергий внешнего фотоэффекта в прикатодном пространстве фотоэлектронного прибора. В этом случае термометрическим веществом является газ фотоэлектронов, начальные скорости которых лежат в интервале от нуля до ν[style=font-size:60%]max[/style]=(2[i]eU[/i][style=font-size:60%]max[/style]/[i]m[/i]), а термометрическим свойством – зависимость максимальной кинетической энергии фотоэлектронов от температуры излучающего объекта или зависимость распределения фотоэлектронов по энергиям от распределения по энергиям фотонов в излучении нагретого тела. Изменение энергетического распределения фотоэлектронов с изменением температуры определяется в тормозящем поле энергоанализатора или в анализаторе типа одиночной электростатической линзы. Простота модуляции электронного потока позволяет измерять интегральную цветовую температуру объекта с временным разрешением 10–6 с при методической погрешности измерений 0,3 %. Рассмотрены требования, предъявляемые к фотоэлектронному прибору – датчику температуры. Приведены примеры измерения динамики температуры в быстропротекающих тепловых процессах и метрологические измерения.